電流（或電壓）按非正弦律作週期變化的電路。例如，一個線性時不變電路，當所接電源提供的電壓具有方波波形或鋸齒波波形時，其內部各處的穩態回應（電壓或電流）便具有按非正弦律作週期變化的波形。又如，常用的整流電路，儘管其輸入是正弦電壓，但因其內部含有非線性元件──半導體整流器，使得其輸出卻是波形如圖1（半波整流）或圖2（全波整流）所示的非正弦電壓。
按非正弦律作周期變化的電流和電壓稱為非正弦周期電流和電壓，可用周期函數f(t)來表示。
非正弦周期電流（或電壓）的分解 一個周期函數若能滿足狄裡赫利條件，便可展成一個無窮的三角級數，即
(1)
此級數稱為傅裡葉級數。級數中的各項系數稱為傅裡葉系數，它們分別由下式決定，即
(2)
(3)
(4)
通常，電工領域中涉及到的非正弦周期電流、電壓等電路變量，多數能夠滿足狄裡赫利條件，可以分解成傅裡葉級數。
式(1)又可寫成
(5)
式中
上式是f(t)的另一種表達式。式中第一項A0稱為f(t)的恒定分量（又稱直流分量），第二項A1sin（ωt+φ1）稱為f(t)的基波分量，其餘各項統稱為諧波分量，而且按K=2，3…，分為二次諧波、三次諧波、……。基波分量與原函數f(t)有相同的周期（或頻率），其他諧波的周期則是原函數周期的整數倍，基中凡倍數為奇數者統稱為奇次諧波，為偶數者統稱為偶次諧波。非正弦周期電壓和電流所含等於和大於二次的諧波分量，分別稱為諧波電壓和諧波電流。在電力系統中為保證電能質量需對這些諧波加以抑制（見高次諧波抑制）。
傅裡葉級數取無窮多項才能準確代表原函數。但在要求不很高，而級數收斂又較快的情況下，可以把五次以上諧波略去不計。幾種常見的非正弦波的傅裡葉級數列於表中。從這些級數中可以看出，近於正弦波的三角波的級數收斂最快。
有效值和平均值 非正弦周期量f(t)的有效值定義為
據此，可求得非正弦周期電流的有效值為
(6)
非正弦周期電壓V的有效值為
(7)
式中I1、I2…和V1、V2…分別為周期電流、電壓的各次諧波的有效值。
非正弦周期電流i的平均值定義為其絕對值的平均值，即
(8)
同理，有
(9)
平均值與恒定分量是有區別的。一個非正弦周期電流(或電壓)的平均值永不為零，而其恒定分量都可能為零。
非正弦周期電路的穩態分析 在非正弦周期電壓或電流（即激勵）作用下，線性時不變電路的穩態響應可按下列步驟進行計算。
①將給定的非正弦周期電壓或電流分解成傅裡葉級數。級數究竟取幾項視要求計算的精度而定，項數確定後，再按式(1)、(2)和(3)算出各個有關傅裡葉系數。
②按順序計算級數中各分量單獨作用於電路時所引起的穩態響應。在計算直流分量引起的響應時，應將原電路中的電感器視為短路，電容器視為開路，在計算各次諧波引起的響應時應使用相量法，而且要註意到電感器的感抗XL(XL＝KωL)和電容器的容抗
皆與諧波的次數
K有關，即它們的數值隨諧波的次數不同而不同。
③將第二步中求得的對應於各次諧波的穩態響應相量轉換成正弦量，再將這些正弦量與對應於直流分量的響應（是與時間t無關的常數）疊加，便得出所欲求的穩態響應。
非正弦周期電路的功率 若二端網絡（圖3）的端口電壓為
端口電流為
則電路的瞬時功率為
非周期電路的平均功率（即有功功率）為其瞬時功率之平均值，即
無功功率定義為
(12)
視在功率定義為
(13)
對於非正弦周期電路，3種功率S、P、Q的關系為
(14)
這一點與正弦交流電路不同。視在功率之平方減去有功功率與無功功率之平方和，所得之差值再開方即為畸變功率T，
(15)
畸變功率的出現意味著電路內的電流、電壓波形已經是偏離正弦波形的非正弦波形。
波形因數 周期信號(包括電流、電壓等電路變量)f(t)的有效值F與絕對平均值Fа之比，以Kf表示：
(16)
按式(16)可算出方波信號、正弦信號和三角波信號的波形因數分別為1、1.11、1.15。波形平而寬者其波形因數小，波形尖而窄者其波形因數大。
畸變因數 用以度量周期信號波形與正弦波的差別的量。以Kd表示。它等於其基波的有效值F1與有效值之比，即
非正弦波的傅裡葉級數
由於非正弦周期信號除基波外有多項高次諧波，
F
1＜
F，故恒有
K
d＜1。三角波信號的畸變因數
K
d=0.993，矩形波信號的
K
d=0.9。
K
d越小表示其波形與正弦波形的差別越大。
非正弦波的傅裡葉級數
