強流電子束和離子束

　　束流強度達幾十萬以至上百萬安培的束流。它比通常加速器的束流密度高幾萬倍以至幾十萬倍。20世紀60年代初期，由於類比核爆炸條件下γ射線輻照效應和X射線照相的需要，強流脈衝電子束加速器得到瞭迅速發展，70年代後，由於粒子束慣性約束聚變、電子束抽運氣體雷射器、電子束產生高功率微波等研究工作的要求，研製瞭低電壓大電流的電子束加速器，並在這些技術的基礎上獲得瞭強流脈衝離子束。1984年已能產生1MeV、1MA的輕離子束，強流脈衝電子束也達到瞭如下的技術水準：

　　　　電子能量　 　　　0.3MeV～12MeV

　　　　電子束流　　 　　　　10kA～5MA

　　　　脈沖寬度　　　 　　10ns～100ns

　　　　總束能　　　　　 　　1kJ～5MJ

　　　　功率　　　　　　 10¹¹W～3×10¹³W

　　這些束流之特點是束流能量大、功率高、電流大、時間寬度窄。這種基於物理學和電工學相結合的高功率脈沖技術是一門新的前沿科學技術，近年來發展極為迅速，已成為研究高溫高壓等離子體物理的重要工具，它在經濟和軍事應用方面有著廣闊的前景。

　　強流脈沖電子束的產生　強流脈沖電子束加速器主要由三個部分組成，即沖擊電壓發生器、脈沖成形線與脈沖傳輸線和場致發射二極管。從沖擊電壓發生器輸出的微秒級上升時間的高壓脈沖經脈沖成形線成形為幾十納（10^-9)秒上升時間的高壓脈沖，並由傳輸線輸運至場致發射二極管，二極管起著將電磁能轉變為電子束的能量的作用。

　　沖擊電壓發生器　見脈沖倍壓發生器之圖2。沖擊電壓發生器的工作原理是對電容器組並聯充電串聯放電，獲得脈沖高壓輸出，減小沖擊電壓發生器電感，可縮短輸出高壓脈沖的上升時間。電容器的排列有Z型、S型和混合型等，采取正、負充電線路，可使火花球隙數目減少一倍。

　　LC反轉沖擊電壓發生器的電感小，輸出脈沖上升時間短，但當所有球隙不能在同一時間內擊穿時，過電壓會把電容器擊穿。

　　脈沖成形線和脈沖傳輸線　如圖1所示。沖擊電壓發生器輸出的電壓脈沖，對脈沖成形線充電，當電壓充至一定值時主開關接通，成形線中開始瞭波過程，經過

時間在成形線末端產生時間寬度為 的高壓脈沖加在場致發射二極管上。 L為成形線長度，с為光速， ε為成形線介質的介電常數，也可以通過變阻抗傳輸線加到二極管上，以達到升壓或降壓的目的。脈沖成形線和脈沖傳輸線中充以去離子水或變壓器油，對於亞微秒充電時間的高壓脈沖，水是很好的絕緣介質，水的儲能密度大、價廉，發生電擊穿後能很快恢復不留痕跡。可根據T.H.馬丁的經驗公式來考慮脈沖成形線和脈沖傳輸線的絕緣要求。

　　強流電子束二極管　陰極表面細微的針尖狀結構，使場強增大約100倍，趨於10⁸V/cm，由此引起的電流的增強造成陰極上微小尖端的蒸發，蒸發物的電離形成陰極等離子體，並從中發射電流，陰極等離子體的前沿以1～4×10⁴m/s的速度向陽極運動，隨著束流的增強，在陽極上吸附的氣體釋放出來並被電離，形成陽極等離子體，它以約1×10⁴m/s的速度向陰極運動。

　　描述二極管中電子束流特性的一個重要物理量是v/ γ 值，v是單位長度上電子數目乘電子經典半徑，

， ， I _A稱為阿爾文電流。

　　低v/γ 值二極管阻抗可由蔡爾德－朗繆爾公式描述，平行板二極管阻抗為

式中V以兆伏為單位，R是二極管半徑，d是陰陽極間隙距離，以厘米為單位，μ 是陰極等離子體運動速度，以厘米／秒為單位，Z以歐姆為單位，K(V)是隨著V而增長的函數，對於非相對論性束流K(V)＝136。

　　當二極管中電流超過瞭臨界電流值時，電子軌跡開始箍縮，這時電子的拉莫爾半徑等於電子束半徑的一半，並等於陰陽極之間的間距。

　　在高v/ γ值的二極管中，當達到臨界電流值時，束流開始箍縮，實驗觀察到箍縮主要在脈沖的後一段時間內形成，並以(1～5)×10⁶m/s的徑向崩塌速度進行，它比等離子體膨脹速率大一個半到二個數量級，這是由於陽極等離子體中的正離子向陰極運動，改變瞭空間電荷分佈，增大瞭二極管電流，從而使箍縮進一步發展。

　　箍縮發生後，二極管阻抗大致和“順位流模型”的計算值相符。箍縮的結果使電子向二極管的軸線方向移動。由於空間電荷的堆積，造成陰極中心部分軸向電場的減小，從而降低瞭陰極中心區域的電子發射，過剩的空間電荷使得等位面分佈接近錐形。電子沿錐形等位面運動。等位面的法線方向和磁場方向垂直。因而向外的電場力和向內的自磁場力方向相反。空間電荷堆積一直繼續到作用在電子上的凈力為零。於是從陰極邊界處發出的電子沿等位面作凈力為零的運動。按順位流模型可得

進一步考慮陰極和陽極表面上存在的等離子體對箍縮所起的作用，建立瞭聚焦流模型，按照該模型聚焦束流為

　　

　　強流離子束的產生　在雙極性流的情況下，質子流和電子流密度滿足方程

式中x是陰陽極之間距離，V是陰陽極間隙上的電壓，ε_o是空氣介電常數，e是電子電荷，m_p是質子質量。電子流密度約為質子流密度的43倍，強流離子二極管的工作原理是利用電場或磁場抑制電子到達陽極，使二極管的能量大部分為離子所帶走，現有的離子二極管有三種類型：

　　反射型二極管　從陰極射出的電子穿過薄陽極靶後，遇到一個反向電場，使電子減速並回轉，重新穿過陽極靶，然後陰陽極之間的電場又將電子拉向陽極。若靶上塗以某種有機物，由於電子來回穿過陽極靶，在靶上產生離子並向陰極運動（圖2）。反射型二極管產生離子效率可達50％，實際上不需要第二個陰極，從陽極穿出的電子的堆積，形成虛陰極。離子流密度和電子流密度之比為

式中Z_m是離子的電荷，M_p是離子質量，〈Δθ₂〉是散射角的均方值，散射角近似反比於二極管電壓的二次方，離子流密度和二極管電壓的關系可用7/2次方來描述。

　　磁絕緣二極管　如圖3所示。外加一個大於臨界磁場B_cr的橫向磁場，偏轉電子，使它不能到達陽極。

式中V是陰陽極之間電壓，d是陰陽極間距。將含氫的有機物薄層附在陽極板上，采用表面閃絡的技術使有機物層產生電擊穿，形成等離子體，並從中發射出質子，質子從陽極向陰極運動的偏轉角

， B _cr為實際磁場強度， B _cr是達到磁絕緣所必須的最小磁場強度，一般的偏轉角為1°～2°。

　　磁絕緣二極管的優點是在每次放電中陽極不會被損壞，約75％的二極管能量可以為離子帶走，在美國桑迪亞國傢實驗室Proto-I加速器上獲得能量為0.8～1.4MeV，電流為360kA的質子束。

　　自箍縮型二極管　如圖4所示。陰極是大縱橫比的圓環，陽極為一平板，從陰極發出的電子呈圓環的形狀，電子轟擊在陽極上形成陽極等離子體，它以約10%m/s的速度向陰極運動，走在前頭的離子流使電子的空間電荷中性化，因而促使電子流增長，當電子流超過瞭臨界電流時箍縮開始，在電子束每一次箍縮的過程中，有更多的等離子體從陽極放出，離子從等離子體中發出向陰極運動，電子束繼續箍縮，從陰極圓環到二極管軸，走瞭一條彎曲而長的路程，而離子從陽極至陰極卻走瞭一條比較直的路程，離子流和電子流之比為

式中v_cr和v_p是平均電子和離子的速度。

　　束流的傳輸　瑞典物理學傢H.阿爾文研究宇宙射線時指出，帶電高能粒子通過星際空間時的電流極限，星際空間的物質認為是電離的良好導體，其中電場為零，束流粒子的運動主要取決於束流本身所產生的磁場，可傳輸束流的最大值I_A稱為阿爾文電流

但由於本底氣體的電離，造成空間電荷中性化和本底電離氣體中的逆電流中和電流磁場的結果，可傳輸的束流往往超過阿爾文電流值。

　　均勻電子束流，在部分空間電荷中性化時，可傳輸的最大束流

， n _i是單位時間內單位體積中產生的離子數， n _b是單位時間內通過單位面積上的帶電粒子數。又由於電子束流上升前沿產生的隨時間變化的角向磁場 B _cr( t)，而感生的軸向電場 E_z( t)，會產生逆向電流 J _r( t)＝ σE_z( t)， σ為電離的本底氣體的電導率，逆向電流可抵消原束流的磁場，起"磁中和"的作用，這時可傳輸的最大束流

f_m＝J_r/J_b稱"磁中和"因子，表示磁場被中和的程度。

　　同時考慮到"電中和"和"磁中和"時，最大傳輸束流

　　電子束在傳輸中束截面變化的情況，可用徑向運動方程

表示， ， n值的正負決定瞭束流截面變化的行為。

　　W.T.林克曾分析在各種不同氣壓的空氣中電子束的傳輸特性，如下表所示。

不同氣壓的空氣中電子束的傳輸特性

　　離子束通過稀薄氣體的漂移管，氣體被電離產生的電子可以中和離子的空間電荷。在等離子體密度足夠大、電導率足夠高的等離子體通道中，可傳輸高流強的離子束，傳輸距離達幾米時，能量損失很小，用大型電容器組通過細鎢絲放電，在氣體中形成狹窄的等離子體通道，放電電流的角向磁場可使離子束或電子束箍縮住，全息照相技術觀察，發現在均勻穩定的低密度通路外面，是一層溫度較低、密度較高的圓筒狀氣體殼。等離子體通道方法有效地將幾十萬安培的強流電子束或離子束傳輸瞭幾米。近來也用激光產生的弱的預電離通道來傳輸粒子束流。

　　強流電子束和離子束的應用　強流粒子束已廣泛地應用於核爆炸模擬、大型 X閃光機照相、強功率微波的產生、強中子源的產生、粒子束慣性約束聚變的研究、抽運高功率的氣體激光器（其中以準分子激光器、二氧化碳激光器和化學激光器在最近幾年得到迅速發展），現隻敘述在粒子束慣性約束聚變方面的應用。

　　強流粒子束射在球形的靶丸上，靶的結構包括三個部分：①燒蝕層。即靶殼的外層部分，絕大部分的束流能量在該層吸收，形成高溫高壓的等離子體；②推進層。即靶殼的內層部分，當燒蝕層的高溫高壓等離子體向外膨脹噴射時，靶殼的內層部分向內作聚心壓縮；③燃料。即DT混合物，由於推進層的壓縮，將燃料加熱和點燃。

　　粒子束慣性約束聚變研究中最關鍵的問題是增大在靶面上粒子束流的功率密度和粒子束在靶上的能量沉積，1976年蘇聯庫爾恰托夫研究所Л.И.魯達科夫等首次用功率約10¹¹瓦的電子束輻照錐形靶，壓縮和加熱裝在錐形導向塞內的氘燃料，產生3×10⁶個聚變中子，1977年美國桑迪亞國傢實驗室G.約納斯等也用電子束輻照含氘小球，獲得約10⁶個中子。

　　離子束聚變較之電子束聚變有顯著的優越性，射程短，不預熱靶心的燃料，後向反射小等，因此點火功率的要求比電子束聚變可降低 5～10倍。70年代中期離子束聚變發展成為粒子束聚變的主要方向，目前在美國桑迪亞國傢實驗室正在建造大型輕離子加速器PBFA-Ⅱ，從事該方面研究工作。

　　

參考書目

　T. H. Martin，IEEE Transactions On Nuclear Science，Vol. NS-16， No. 3， p. 59， June 1969.

　G.Yonas，J.W.Poukey， K.R.Prestwich， J.R.Freeman，A.J.Toepfer and M.J. Clauser， Nuclear Fusion， Vol.14， p.731， 1974.

　H.Alfven，Physical Review， Vol. 55，No.5，p.429，1935.